德國Bernhard Halle Nachfl GmbH 棱鏡 TWK0.10 TWK1.40 分束器 分束立方晶體

棱鏡在光學領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用。典型的用途是光束的偏轉(zhuǎn)、分裂和光譜色散。

許多已知的棱鏡類型對應(yīng)于各種可能的用途。本目錄中所列的棱鏡只是一小部分選擇。其他型號可根據(jù)客戶要求生產(chǎn)，質(zhì)量相同。

下面介紹了一些用于表征棱鏡的一般參數(shù)。

形狀偏差

形狀偏差公差定義了實際表面相對于理想形狀(平面或球體)的允許差值。在光學中，公差通常以波長λ為單位(例如λ/4)。要將此規(guī)格轉(zhuǎn)換為長度單位，必須知道參考波長λref。除非另有說明(d.h. λ/10 entspright 54,6 nm)，本目錄中的規(guī)格均參考波長為λrefnm。

形狀偏差規(guī)格的另一個參數(shù)是用來評估測量數(shù)據(jù)的方法。在這方面，極值差(峰谷差，PV)和偏差的二次平均值(均方根，RMS)是常用的。為了計算PV值，只考慮偏差最大的位置，而RMS值表征整個表面的平均偏差。這兩種價值都有其使用動機。在本目錄中，除非另有說明，否則為PV偏差指定的值。雖然PV和RMS偏差之間沒有一般的關(guān)系，但可以假設(shè)對于大多數(shù)實際出現(xiàn)的表面，RMS偏差比PV值低3-5倍。例如，λ/10 (PV)的值對應(yīng)于λ/30-λ/50 (RMS)。

本目錄中指定的表單偏差至少對90%的區(qū)域有效(類型)。>95%)的元件外部尺寸。如果只使用一小部分透明光圈，則相應(yīng)的形狀偏差將顯著降低。

微粗糙度

微粗糙度描述了表面的偏差，其橫向尺寸為光波的數(shù)量級或更低?(i.e. typ. <1μm)。這些偏差是造成散射光的主要原因。

微粗糙度通常用表面偏差的二次平均Rq來表示。我們車間使用的拋光技術(shù)允許獲得R_q?<1nm (typ. R_q?<0,5 nm).的值。

角度誤差

棱鏡的效果很大程度上取決于光學表面的正確方向。所需精度的說明通常比最初預(yù)期的要復(fù)雜。特別要注意的是，對棱鏡表面之間的角度公差的規(guī)定通常是不夠的。以一個簡單直角棱鏡為例，它的三個拋光面可能不垂直于一個普通的基面，而是呈現(xiàn)輕微的傾斜。因此，延長的棱鏡會有一個形狀(通常非常尖銳)的金字塔。相應(yīng)的角偏差因此被稱為錐體誤差，并在某些應(yīng)用中影響棱鏡的功能。錐體誤差不是用45°和90°角的普遍公差來描述的。

這個例子表明，角公差的規(guī)定需要仔細分析棱鏡的三維功能。

分束立方晶體

分束器由兩個膠合的直角棱鏡組成。其中一個棱鏡的內(nèi)表面有一層部分反光的銀色涂層。

這使得分光比在寬光譜范圍內(nèi)是恒定的，并且對光的偏振依賴性很小。金屬涂層有輕微的吸收。

外表面涂有寬帶增透層。默認情況下，棱鏡沒有安裝。

這些立方體的波長范圍為400-700納米和600-900納米.

在所述一個地面?zhèn)让嫔希门c所述內(nèi)表面平行的線標記承載分光鏡涂層的棱鏡。在另一側(cè)，指示具有指定棱柱光束偏差(<2′)的方向。立方體和涂層的內(nèi)部結(jié)構(gòu)高度對稱。因此，使用方向?qū)π阅艿挠绊懞苄　?/p>

對于這些分束器，我們還提供底座(Article-No.: MTW).

分束立方晶體產(chǎn)品規(guī)格

分束立方晶體標準尺寸

波長范圍400-700 nm分束立方晶體產(chǎn)品編碼

TWK 0.10
TWK 0.15
TWK 0.20
TWK 0.25
TWK 0.30
TWK 0.40

波長范圍600-900 nm分束立方晶體產(chǎn)品編碼

TWK 1.10
TWK 1.15
TWK 1.20
TWK 1.25
TWK 1.30
TWK 1.40