SPECTROGON脈沖壓縮光柵高效格柵近紅外NIR

PC 1200 寬 x 高 x 厚 800 nm （TM/-1） 常偏差 ≤10°

PC 代表脈沖壓縮
1200 是凹槽密度（凹槽頻率），單位為 Grooves/mm
W 是與光柵槽平行的毛坯尺寸，單位為 mm
H 是垂直于光柵槽的毛坯尺寸，單位為 mm
Thk 是毛坯厚度，單位為 mm
800 nm 是所需的優化波長。也可以指定具有峰值波長的范圍
（TM/-1） 是所需的偏振態和光柵應優化的衍射級數。還可以指定 TE 和平均值 （TM+TE）/2
常數偏差 10° 是光柵應優化的配置。也可以指定恒定入射角
W、H 的標準公差：± 0.2 mm，Thk ± 0.5 mm。CA >每個尺寸的 90 %。

標準尺寸：25 x 25 x 6 mm、30 x 30 x 6 mm、30 x 64 x 10 mm、30 x 75 x 16 mm、30 x 110 x 16 mm、50 x 50 x 10 mm、50 x 110 x 16 mm、58 x 58 x 10 mm、64 x 64 x 10 mm、 90 x 90 x 16 毫米、110 x 110 x 16 毫米、100 x 140 x 20 毫米、120 x 140 x 20 毫米

材料：λ > 750 nm 的金涂層 （Au） 標準品。

標準基板材料：光學冕玻璃 K4A 或 N-ZK7。

可選基板材料：“零”熱膨脹玻璃陶瓷，在表中標有 （Z）。（Lw1、Zerodur 或等效材料）。

可根據要求提供其他規格，請聯系我們的銷售部門！

標準格柵

SPECTROGON脈沖壓縮光柵高效格柵近紅外NIR應用
激光器的波長調諧全息光柵通常用于激光器的波長調諧。光柵在激光腔內充當波長選擇性端鏡。使用了兩種基本配置，Littrow 配置和掠入射或 Littman 配置。

Littrow 配置
安裝光柵，以便所需波長的光沿入射光束衍射回來，并通過旋轉光柵掃描波長。通常使用腔內消色差透鏡，它擴大激光束以填充光柵的相對較大的區域。零級衍射光束可用作輸出激光束;然而，缺點是隨著光柵的旋轉，光束將具有不同的方向。

掠入射 Littman 配置
光柵保持在接近 90 度的入射角，并通過旋轉特殊的調諧鏡來調諧波長。不需要擴束透鏡，因此可以使用更小的光柵。然而，較大的入射角意味著光柵的刻劃寬度必須比凹槽長度大得多。

對于垂直于光柵槽的光偏振（TM 偏振），掠入射效率可能非常高，但對于 TE 偏振，掠入射效率總是非常低。因此，染料激光束將是平面偏振的。

激光脈沖壓縮
當短激光脈沖通過光纖傳輸時，由于非線性效應（自相位調制），脈沖將被拉伸或“啁啾”。光纖中的群速度色散導致脈沖前部的波長比高脈沖長。通過使用一對光柵，可以安排長波長脈沖比短波長脈沖傳播更長的路徑，從而在光柵對之后，它們同時到達。光柵對不僅補償了光纖中的脈沖展寬，而且使脈沖比輸入更短。可實現高達 90 倍的壓縮。

啁啾脈沖放大
某些類型的鎖模激光器可以產生非常短的脈沖（100 飛秒）。對于許多應用，這些脈沖的峰值功率太低。啁啾脈沖放大 （CPA） 技術可用于放大此類脈沖，以達到太瓦級的峰值功率。

放大器基本上是諧振器內部的激光晶體。為避免會破壞晶體的強非線性效應，輸入脈沖在時間上被拉伸，因此峰值功率降低。然后，該啁啾脈沖被放大，隨后被壓縮以獲得持續時間幾乎等于輸入脈沖的高功率脈沖。

拉伸和壓縮
拉伸和壓縮都使用以減色模式排列的光柵對;使得第一光柵的角度色散被第二光柵抵消。兩束不同波長的平行光束入射到第一個光柵上，當它們離開第二個光柵時仍然是平行的，但它們傳播的距離不同。

平行排列的光柵對將引入負群速度色散，即長波長脈沖比短波脈沖晚到達。

為了實現正色散延遲，需要更復雜的 arrangement。在光柵之間插入一個無焦透鏡系統（望遠鏡）。望遠鏡反轉角度的符號，以便光束以與離開第一個光柵相同的角度撞擊第二個光柵。

擔架和壓縮機通常都使用雙通道。優點是雙重的：色散加倍，光束的所有波長分量都是共線的，而不是如圖所示的單通線性平移。

光譜儀器
光譜儀器通常由入口狹縫、準直器、色散元件、聚焦光學元件組成，有時還包括出口狹縫。進入入口狹縫的輻射由準直器收集，準直器通常為凹面鏡。

色散元件（在本例中為光柵）使輻射偏離取決于波長的方向。分散的輻射聚焦在像平面上，在那里形成光譜（入口狹縫的一系列單色圖像）。

光柵
在光柵中，有一個出口狹縫，它傳輸光譜的一小部分。入口和出口狹縫是固定的，通過旋轉光柵掃描光譜。因此，光柵在入射光和衍射光之間保持恒定的角度偏差。對于大多數類型的單色器（如 Czerny-Turner、Ebert 和 Littrow 類型）來說都是如此。

光纖
全息光柵非常適合光纖應用。通過使用高頻光柵，可以實現高效率，并且高角度色散使設計小型緊湊型儀器成為可能。

拉曼光譜和激光散射實驗
在激光散射研究中，例如用于等離子體診斷的拉曼光譜和湯姆遜散射，對光柵的要求非常高。樣品被激光照射，共振散射產生非常接近強激光線的弱光譜線。在拉曼光譜中，峰的強度可能只有激光的 10-12 倍，并且可能與激光線僅相距 10 cm-1。
通過使用長焦距的大型儀器來實現必要的高分辨率，其中所有光學表面都具有最高質量。當在非常靠近強光譜線的地方工作時，光學系統的像差和孔徑光闌的 Fraunhofer 衍射可能會產生相當大的雜散光。Spectrogon 低雜散光光柵是在高光學質量的襯底上制造的，這種光柵對光學像差幾乎沒有影響。經常使用雙或三光譜儀以減少雜散光。全息光柵是必要的，因為即使是最好的規則光柵也會產生鬼影，這些鬼影比要檢測的光譜峰值強幾個數量級。

吸收光譜
吸收光譜是全息光柵的低雜散光具有巨大優勢的另一種應用。雜散光水平與儀器的吸光度范圍直接相關，存在的雜散光量越小，可以測量的吸光度值就越高。

吸收光譜法中的光源通常是寬帶光源，因此雜散光將由一系列波長組成。入射光的每個波長分量都會產生以實際波長為中心的雜散光。

產生的雜散光是所有波長分量的總和。